4. Absorptie en verstrooiing

Absorptiefotometrie (1/6)

Op de vorige pagina is de wet van Lambert, die de afname van de intensiteit van licht op zijn weg $x$ door een absorberend medium met een absorptiecoëfficiënt $a$ verklaart, als volgt voorgesteld:

I (x) = I_{o} e^{- a x}

De fotometer met enkele bundel

In experimenten wordt een glazen cuvet met de lengte $x$ gevuld met een monster en belicht. Bij de ingang van de cuvet (bij $x = 0$ ) is de intensiteit gelijk aan $I_{o}$ . De door absorptie verlaagde intensiteit $I (x)$ wordt gemeten aan het uiteinde van de cuvet.

Schematische structuur van een enkele bundel absorptiefotometer.

Vergelijkingen ↓

Het licht van de bron wordt verdeeld in zijn spectrale delen met een monochromator. De schematische tekening toont een prisma monochromator, in de meeste gevallen worden roosters gebruikt voor de spectrale ontleding van licht. Monochromatisch licht met een selecteerbare golflengte verlaat de uitgangsspleet. Een convergerende lens genereert een bijna parallelle lichtstraal die de cuvet passeert. Het resterende licht wordt door een andere convergerende lens op een fotodetector gericht waar het wordt omgezet in een elektrisch signaal dat evenredig is met de intensiteit. Dit signaal kan verder elektronisch worden verwerkt.

Het doel van de interpretatie is om $a (λ)$ of de decadische extinctiecoëfficiënt $χ (λ)$ te berekenen uit de waarden $I_{o}$ en $I (x)$ voor de verschillende golflengten en rekening houdend met de bekende lengte $x$ van de cuvette. Spectrofotometers voor laboratoria berekenen de extinctie $E (λ)$ , waarvoor de cuvettelengte niet nodig is.